制冷管道雷诺数计算(管道雷诺数计算公式)

<h2>1. 管道雷诺数计算公式</h2><p>雷诺数（Reynolds number）一种可用来表征流体流动情况的无量纲数,以Re表示,Re=ρvr/η,其中v、ρ、η分别为流体的流速、密度与黏性系数,r为一特征长度.例如流体流过圆形管道,则r为管道半径.利用雷诺数可区分流体的流动是层流或湍流,也可用来确定物体在流体中流动所受到的阻力.例如,对于小球在流体中的流动,当Re比“1”小得多时,其阻力f=6πrηv（称为斯托克斯公式）,当Re比“1”大得多时,f′=0.2πr2v2而与η无关.</p><h2>2. 矩形管道雷诺数计算公式</h2><p>1、含义不同</p><p>牛顿流体：任一点上的剪应力都同剪切变形速率呈线性函数关系的流体称为牛顿流体。</p><p>非牛顿流体：非牛顿流体，是指不满足牛顿黏性实验定律的流体，即其剪应力与剪切应变率之间不是线性关系的流体。非牛顿流体广泛存在于生活、生产和大自然之中。</p><p>2、粘度不同</p><p>牛顿流体：剪切力/剪切率=恒定值，流体的粘度值都是恒定不变的。</p><p>非牛顿流体：剪切力/剪切率≠恒定值，即粘度是个变化量，引起其变化的常见的因素是剪切率、时间等。</p><p>牛顿流体举例：自然界中许多流体是牛顿流体。水、酒精等大多数纯液体、轻质油、低分子化合物溶液以及低速流动的气体等均为牛顿流体。</p><p>非牛顿流体举例：人身上血液、淋巴液、囊液等多种体液，以及像细胞质那样的“半流体”都属于非牛顿流体。</p><p>扩展资料：</p><p>非牛顿流体的特性：</p><p>1、射流胀大</p><p>如果非牛顿流体被迫从一个大容器，流进一根毛细管，再从毛细管流出时，可发现射流的直径比毛细管的直径大。射流的直径与毛细管直径之比，称为模片胀大率。对牛顿流体，它依赖于雷诺数，其值约在0.88～1.12之间。而对于高分子熔体或浓溶液，其值大得多，甚至可超过10。</p><p>一般来说，模片胀大率是流动速率与毛细管长度的函数。模片胀大现象，在口模设计中十分重要。聚合物熔体从一根矩形截面的管口流出时，管截面长边处的胀大，比短边处的胀大更加显著。</p><p>尤其在管截面的长边中央胀得最大。因此，如果要求生产出的产品的截面是矩形的，口模的形状就不能是矩形，而必须是四边中间都凹进去的形状。</p><p>2、爬杆效应</p><p>1944年Weissenberg在英国伦敦帝国学院，公开表演了一个有趣的实验：在一只有黏弹性流体的烧杯里，旋转实验杆。对于牛顿流体，由于离心力的作用，液面将呈凹形。</p><p>而对于黏弹性流体，却向杯中心流动，并沿杆向上爬，液面变成凸形，甚至在实验杆旋转速度很低时，也可以观察到这一现象。在设计混合器时，必须考虑爬杆效应的影响。同样，在设计非牛顿流体的输运泵时，也应考虑和利用这一效应。</p><p>3、无管缸吸或开口虹吸</p><p>对于牛顿流体来说，在虹吸实验时，如果将虹吸管提离液面，虹吸马上就会停止。但对高分子液体，如聚异丁烯的汽油溶液和百分之一的POX水溶液，或聚醣在水中的轻微凝肢体系等，都很容易表演无管虹吸实验。</p><p>将管子慢慢地从容器拨起时，可以看到虽然管子己不再插在液体里，液体仍源源不断地从杯中抽出，继续流进管里。虹吸管都不要，将装满该液体的烧杯微倾，使液体流下，该过程一旦开始，就不会中止，直到杯中液体都流光。这种无管虹吸的特性，是合成纤维具备可纺性的基</p><h2>3. 管道雷诺数计算例题</h2><p>　　孔板流量计的差压范围是预先人为设定的。从孔板的基本质量流量公式：　　　　M=[C/(1-β^4)^(1/2)]·ε·(π/4)·d^2·(2·ΔP·ρ)^(1/2)　　　　　式中：　　　　　　　M　－质量流量　　　　　　　C　－流出系数C＝[M(1-β^4)^(1/2)]／[(π/4)·d^2·(2·ΔP·ρ)^(1/2)]　　　　　　　　　　C取决于雷诺数，而雷诺数取决于质量流量M，必须用迭代法获得。　　　　　　　β　－孔径d／管径D　　　　　　　ε　－管道膨胀系数ε＝[M(1-β^4)^(1/2)]／[(π/4)·d^2·C·(2·ΔP·ρ)^(1/2)]　　　　　　　d　－孔）径　　　　　　ΔP－差压　　　　　　　ρ　－工况下介质密度可以看出，计算中需要用到迭代法计算。所以计算后如果设定的差压不能满足测量要求，就重新设定一个差压范围再次运算。　　　孔板计算依据的是国家标准GB／T-2624.1-2006《用安装在圆形截面管道中的差压装置测量满管流体流量第1部分：一般原理和要求》和GB／T-2624.2-2006《用安装在圆形截面管道中的差压装置测量满管流体流量第2部分：孔板》　　具体人工运算过程还是几十年前的办法，和现在专用软件计算结果有一定差距，只有少数大拿在质疑孔板厂家时才会用一下。而电脑软件有专利的，网上偶然有流出的通常靠不住。</p><h2>4. 管内雷诺数计算公式</h2><p>雷诺数用Re表示：Re=dvp/u</p><p>这里d是管径，v是流体的流速，p是密度，u是黏度</p><h2>5. 管流的雷诺数</h2><p >雷诺数小于2 000时为层流；向湍流过渡的雷诺数在2 000～4 000之间，4 000以上为湍流。定常压力流的流动特性和管道特性之间的关系，可参见管流。</p><p>压力流是指周围被约束、没有自由表面（液体和气体的分界面）的液体流动。最常见的压力流是满管流（见管流），即液体充满管道的流动。液体未充满管道的流动遵循无压流的规律。压力流按其流动特性是否随时间改变可分为定常压力流和非定常压力流。</p><p>压力流既虹吸式，原理：加在密闭容器里液体上的压强，处处都相等。而虹吸管里灌满水，没有气，来水端水位高，出水口用手掌或其他物体封闭住。此时管内压强处处相等。一切安置好后，打开出水口，虽然两边的大气压相等，但是来水端的水位高，压强大，推动来水不断流出出水口。</p><p>流动特性不随时间改变的压力流。研究定常压力流的目的在于找出管道特性和流动特性之间的关系，这种关系随流动状态而不同。在直线圆形管道中，如流动特性不沿流程改变则称为均匀流，这时流动状态随管道雷诺数而改变，式中u为平均流速，D为管道直径，υ为运动粘性系数。</p><h2>6. 管内雷诺数计算</h2><p>雷诺数是表示流体流动类型的。Re&gt;4000是湍流，Re&lt;2000是层流。</p><h2>7. 雷诺实验管道直径</h2><p>雷诺数与流体密度、动力粘性系数、流场的特征速度和特征长度有关。</p><p>雷诺根据实验结果指出，水流流动型态由下列因素决定：</p><p>1、流速。流速小时容易出现层流，流速大时则发生紊流；</p><p>2、管道直径。在其他条件不变的情况下，管道直径小易发生层流，直径大易发生紊流；</p><p>3、粘滞性。粘滞性大的水体易发生层流，粘滞性小的水体易发生紊流，雷诺把这几个因素综合在一起，得出：Re=ρvd/r 式中；Re为雷诺数，ρ为流体密度，d为管道直径，v为管道中平均流速，r为液体的动力粘度。</p><p>雷诺数越小意味着粘性力影响越显著，越大意味着惯性影响越显著。雷诺数很小的流动，例如雾珠的降落或润滑膜内的流动过程，其特点是，粘性效应在整个流场中都是重要的。雷诺数很大的流动，例如飞机近地面飞行时相对于飞机的气流，其特点是流体粘性对物体绕流的影晌只在物体边界层和物体后面的尾流内才是重要的。</p><h2>8. 雷诺数与管道直径的关系</h2><p >雷诺数是速度的函数。因此，当管道直径一定时，随着流量的增大，雷诺数增加；当流量一定时，随着管径的加大，雷诺数减小。</p><p>在速度变化不大时候,Vd随着d增加呈现负一阶,故Vd减小,Re变小。因为管径增大时候,速度减小,惯性力减小,惯性小,流体以摩擦粘滞为主也就是粘着不流动。</p>